Mexanik to'lqinlar

Agar qattiq, suyuq yoki gazsimon muhitning istalgan joyida zarrachalarning tebranishlari qoʻzgʻatilgan boʻlsa, u holda muhit atomlari va molekulalarining oʻzaro taʼsiri tufayli tebranishlar bir nuqtadan ikkinchi nuqtaga chekli tezlik bilan uzatila boshlaydi. Muhitda tebranishlarning tarqalish jarayoni deyiladi to'lqin .

Mexanik to'lqinlar har xil turlari mavjud. Agar to'lqindagi muhitning zarralari tarqalish yo'nalishiga perpendikulyar yo'nalishda siljigan bo'lsa, u holda to'lqin deyiladi. ko'ndalang . Bunday turdagi to'lqinlarga misol sifatida cho'zilgan kauchuk lenta bo'ylab (2.6.1-rasm) yoki ip bo'ylab harakatlanadigan to'lqinlar bo'lishi mumkin.

Agar muhit zarrachalarining siljishi to'lqinning tarqalish yo'nalishi bo'yicha sodir bo'lsa, u holda to'lqin deyiladi. uzunlamasına . Elastik tayoqdagi to'lqinlar (2.6.2-rasm) yoki gazdagi tovush to'lqinlari bunday to'lqinlarga misoldir.

Suyuqlik yuzasidagi to'lqinlar ko'ndalang va bo'ylama tarkibiy qismlarga ega.

Ko'ndalang va bo'ylama to'lqinlarda to'lqin tarqalish yo'nalishi bo'yicha materiyaning ko'chishi yo'q. Tarqalish jarayonida muhit zarralari faqat muvozanat pozitsiyalari atrofida tebranadi. Biroq, to'lqinlar tebranish energiyasini muhitning bir nuqtasidan ikkinchisiga o'tkazadi.

Mexanik to'lqinlarning o'ziga xos xususiyati shundaki, ular moddiy muhitda (qattiq, suyuq yoki gazsimon) tarqaladi. Bo'shliqda tarqaladigan to'lqinlar mavjud (masalan, yorug'lik to'lqinlari). Mexanik to'lqinlar, albatta, kinetik va potentsial energiyani saqlash qobiliyatiga ega bo'lgan muhitni talab qiladi. Shuning uchun atrof-muhit bo'lishi kerak inert va elastik xususiyatlarga ega. Haqiqiy muhitda bu xususiyatlar butun hajm bo'ylab taqsimlanadi. Masalan, qattiq jismning har qanday kichik elementi massa va elastiklikka ega. Eng oddiy holatda bir o'lchovli model qattiq jismni to'p va buloqlar to'plami sifatida ifodalash mumkin (2.6.3-rasm).

Uzunlamasına mexanik to'lqinlar har qanday muhitda - qattiq, suyuq va gazsimon muhitda tarqalishi mumkin.

Agar qattiq jismning bir o'lchovli modelida bir yoki bir nechta sharlar zanjirga perpendikulyar yo'nalishda siljigan bo'lsa, u holda deformatsiya sodir bo'ladi. siljish. Bunday siljish natijasida deformatsiyalangan prujinalar siljigan zarrachalarni muvozanat holatiga qaytarishga intiladi. Bunday holda, elastik kuchlar eng yaqin joy almashgan zarrachalarga ta'sir qiladi va ularni muvozanat holatidan burishga moyil bo'ladi. Natijada, zanjir bo'ylab ko'ndalang to'lqin o'tadi.

Suyuqlik va gazlarda elastik siljish deformatsiyasi sodir bo'lmaydi. Agar suyuqlik yoki gazning bir qatlami qo'shni qatlamga nisbatan ma'lum masofaga siljigan bo'lsa, unda qatlamlar orasidagi chegarada tangensial kuchlar paydo bo'lmaydi. Suyuqlik va qattiq jismning chegarasida harakat qiluvchi kuchlar, shuningdek suyuqlikning qo'shni qatlamlari orasidagi kuchlar har doim chegaraga normal yo'naltiriladi - bu bosim kuchlari. Xuddi shu narsa gazsimon muhitga ham tegishli. Demak, ko'ndalang to'lqinlar suyuq yoki gazsimon muhitda bo'lishi mumkin emas.

Muhim amaliy qiziqish oddiy harmonik yoki sinus to'lqinlar . Ular xarakterlanadi amplitudaA zarracha tebranishlari, chastotaf Va to'lqin uzunligi l. Sinusoidal to'lqinlar bir hil muhitda ma'lum bir doimiy tezlikda tarqaladi v.

Tarafsizlik y (x, t) sinusoidal to'lqindagi muvozanat holatidan muhit zarralari koordinataga bog'liq. x o'qda OX, uning bo'ylab to'lqin tarqaladi va vaqtida t qonuniy.

Uzunlamasına to'lqin- bu to'lqin bo'lib, uning tarqalishi paytida muhitning zarralari to'lqinning tarqalish yo'nalishi bo'yicha siljiydi (1-rasm, a).

Uzunlamasına to'lqinning sababi siqilish / kuchlanish deformatsiyasi, ya'ni. muhitning uning hajmining o'zgarishiga qarshiligi. Suyuqlik yoki gazlarda bunday deformatsiya muhit zarrachalarining kamayishi yoki siqilishi bilan kechadi. Uzunlamasına to'lqinlar har qanday muhitda - qattiq, suyuq va gazsimon muhitda tarqalishi mumkin.

Uzunlamasına to'lqinlarga elastik tayoqdagi to'lqinlar yoki gazlardagi tovush to'lqinlari misol bo'la oladi.

Transvers to'lqin- bu to'lqin bo'lib, uning tarqalishi paytida muhit zarralari to'lqinning tarqalishiga perpendikulyar yo'nalishda siljiydi (1-rasm, b).

Ko'ndalang to'lqinning sababi muhitning bir qatlamining boshqasiga nisbatan siljish deformatsiyasidir. Ko'ndalang to'lqin muhit bo'ylab tarqalganda, tizmalar va oluklar hosil bo'ladi. Suyuqliklar va gazlar, qattiq jismlardan farqli o'laroq, qatlamlarning siljishiga nisbatan elastiklikka ega emaslar, ya'ni. shakli o'zgarishiga qarshilik qilmang. Shuning uchun ko'ndalang to'lqinlar faqat qattiq jismlarda tarqalishi mumkin.

Cho'zilgan arqon yoki ip bo'ylab harakatlanadigan to'lqinlar ko'ndalang to'lqinlarga misol bo'la oladi.

Suyuqlik yuzasidagi to'lqinlar bo'ylama ham, ko'ndalang ham emas. Agar siz suzuvchini suv yuzasiga tashlasangiz, u dumaloq yo'l bo'ylab to'lqinlar ustida tebranayotganini ko'rishingiz mumkin. Shunday qilib, suyuqlik yuzasida to'lqin ko'ndalang va bo'ylama tarkibiy qismlarga ega. Maxsus turdagi to'lqinlar suyuqlik yuzasida ham paydo bo'lishi mumkin - deb ataladigan narsa sirt to'lqinlari. Ular tortishish va sirt tarangligi natijasida paydo bo'ladi.

1-rasm. Uzunlamasına (a) va ko'ndalang (b) mexanik to'lqinlar

30-savol

To'lqin uzunligi.

Har bir to'lqin ma'lum tezlikda tarqaladi. ostida to'lqin tezligi buzilishning tarqalish tezligini tushunish. Misol uchun, po'lat tayoqning uchiga zarba u erda mahalliy siqilishga olib keladi, keyin esa novda bo'ylab taxminan 5 km / s tezlikda tarqaladi.

To'lqinning tezligi to'lqin tarqaladigan muhitning xususiyatlari bilan belgilanadi. To'lqin bir muhitdan ikkinchisiga o'tganda uning tezligi o'zgaradi.

Tezlikdan tashqari, to'lqinning muhim xususiyati uning to'lqin uzunligidir. To'lqin uzunligi- to'lqinning undagi tebranish davriga teng vaqt ichida tarqaladigan masofa.

To'lqinning tezligi doimiy qiymat bo'lganligi sababli (ma'lum muhit uchun), to'lqin bosib o'tgan masofa tezlik va uning tarqalish vaqtining mahsulotiga teng. Shunday qilib, to'lqin uzunligini topish uchun to'lqin tezligini undagi tebranish davriga ko'paytirish kerak.:

v - to'lqin tezligi; T - to'lqindagi tebranish davri; l (yunoncha "lambda" harfi) - to'lqin uzunligi.

To‘lqinning tarqalish yo‘nalishini x o‘qi yo‘nalishi sifatida tanlab, to‘lqinda tebranayotgan zarrachalar koordinatasini y bilan belgilab, biz shunday tuzamiz. to'lqin diagrammasi. Sinus to'lqinning grafigi (belgilangan t vaqtida) 45-rasmda ko'rsatilgan. Ushbu grafikdagi qo'shni cho'qqilar (yoki oluklar) orasidagi masofa l to'lqin uzunligiga to'g'ri keladi.

Formula (22.1) to'lqin uzunligi va uning tezligi va davri o'rtasidagi munosabatni ifodalaydi. To'lqindagi tebranish davri chastotaga teskari proportsional, ya'ni T = 1/n ekanligini hisobga olsak, to'lqin uzunligi va uning tezligi va chastotasi o'rtasidagi munosabatni ifodalovchi formulani olishimiz mumkin:

Olingan formula shuni ko'rsatadi to'lqinning tezligi to'lqin uzunligi va undagi tebranishlar chastotasining mahsulotiga teng.

To'lqindagi tebranishlar chastotasi manbaning tebranish chastotasiga to'g'ri keladi (chunki muhit zarrachalarining tebranishlari majburiydir) va to'lqin tarqaladigan muhitning xususiyatlariga bog'liq emas. To'lqin bir muhitdan ikkinchisiga o'tganda uning chastotasi o'zgarmaydi, faqat tezlik va to'lqin uzunligi o'zgaradi.

30.1-savol

To'lqin tenglamasi

To'lqin tenglamasini, ya'ni ikkita o'zgaruvchining funksiyasining analitik ifodasini olish uchun S = f (t, x), Tasavvur qilaylik, fazoda bir nuqtada aylana chastotali garmonik tebranishlar paydo bo'ladi. w va boshlang'ich bosqichi, soddaligi uchun nolga teng (8-rasmga qarang). Bir nuqtada ofset M: S m = A gunoh w t, Qayerda A- amplituda. O'rta to'ldirish bo'shlig'ining zarralari o'zaro bog'langanligi sababli, bir nuqtadan tebranishlar M eksa bo'ylab tarqaladi X tezlik bilan v. Biroz vaqt o'tgach, D t nuqtaga yetib boradilar N. Agar muhitda zaiflashuv bo'lmasa, bu nuqtadagi siljish quyidagi shaklga ega bo'ladi: S N = A gunoh w(t- D t), ya'ni. tebranishlar D vaqti bilan kechiktiriladi t nuqtaga nisbatan M. dan beri , keyin ixtiyoriy segmentni almashtirish MN muvofiqlashtirish X, olamiz to'lqin tenglamasi shaklida.

Agar tebranish harakati muhitning istalgan nuqtasida qo'zg'atilgan bo'lsa, u holda u moddaning zarrachalarining o'zaro ta'siri natijasida bir nuqtadan ikkinchi nuqtaga tarqaladi. Vibratsiyaning tarqalish jarayoni to'lqin deb ataladi.

Mexanik to'lqinlarni ko'rib chiqayotganda, biz muhitning ichki tuzilishiga e'tibor bermaymiz. Bunday holda biz moddani bir nuqtadan ikkinchi nuqtaga o'zgarib turadigan uzluksiz muhit deb hisoblaymiz.

Zarracha (moddiy nuqta) muhit hajmining kichik elementi bo'lib, uning o'lchamlari molekulalar orasidagi masofadan ancha katta.

Mexanik to'lqinlar faqat elastik xususiyatga ega bo'lgan muhitda tarqaladi. Kichik deformatsiyalar ostida bunday moddalardagi elastik kuchlar deformatsiyaning kattaligiga proporsionaldir.

To'lqin jarayonining asosiy xususiyati shundaki, to'lqin energiya va tebranish harakatini uzatganda, massani o'tkazmaydi.

To'lqinlar bo'ylama va ko'ndalang.

Uzunlamasına to'lqinlar

Agar muhitning zarralari to'lqinning tarqalish yo'nalishi bo'yicha tebransa, to'lqinni uzunlamasına deb atayman.

Uzunlamasına to'lqinlar moddada tarqaladi, unda elastik kuchlar har qanday agregatsiya holatidagi moddaning qisish va siqilish deformatsiyasida paydo bo'ladi.

Muhitda uzunlamasına to'lqin tarqalganda, to'lqin tarqalish yo'nalishi bo'yicha $(\rm v)$ tezlikda harakatlanadigan zarrachalarning kondensatsiyalari va siyraklanishlari almashinishi paydo bo'ladi. Ushbu to'lqindagi zarrachalarning siljishi ularning markazlarini bog'laydigan chiziq bo'ylab sodir bo'ladi, ya'ni hajmning o'zgarishiga olib keladi. To'lqinning butun mavjudligi davomida muhit elementlari o'zlarining muvozanat holatida tebranadi, turli zarralar esa faza siljishi bilan tebranadi. Qattiq jismlarda bo'ylama to'lqinlarning tarqalish tezligi ko'ndalang to'lqinlarning tezligidan kattaroqdir.

Suyuqlik va gazlardagi to'lqinlar doimo bo'ylama bo'ladi. Qattiq jismda to'lqinning turi uning qo'zg'alish usuliga bog'liq. Suyuqlikning erkin yuzasida to'lqinlar aralashtiriladi, ular ham bo'ylama, ham ko'ndalang; To'lqin jarayonida suv zarrasining sirtdagi traektori ellips yoki undan ham murakkabroq shakldir.

Akustik to'lqinlar (bo'ylama to'lqinlarga misol)

Ovoz (yoki akustik) to'lqinlar uzunlamasına to'lqinlardir. Suyuqlik va gazlardagi tovush to'lqinlari muhit bo'ylab tarqaladigan bosim o'zgarishidir. Chastotasi 17 dan 20~000 Gts gacha bo'lgan uzunlamasına to'lqinlar tovush to'lqinlari deb ataladi.

Eshitish chegarasidan past chastotali akustik tebranishlar infratovush deb ataladi. 20~000 Gts dan yuqori chastotali akustik tebranishlar ultratovush deb ataladi.

Akustik to'lqinlar vakuumda tarqala olmaydi, chunki elastik to'lqinlar faqat moddaning alohida zarralari o'rtasida bog'liqlik mavjud bo'lgan muhitda tarqalishi mumkin. Ovozning havodagi tezligi o'rtacha 330 m/s.

Elastik muhitda uzunlamasına tovush to'lqinlarining tarqalishi hajmli deformatsiya bilan bog'liq. Bu jarayonda muhitning har bir nuqtasidagi bosim doimiy ravishda o'zgaradi. Bu bosim muhitning muvozanat bosimi va muhitning deformatsiyasi natijasida paydo bo'ladigan qo'shimcha bosim (tovush bosimi) yig'indisiga teng.

Buloqni siqish va cho'zish (bo'ylama to'lqinlar misoli)

Faraz qilaylik, elastik kamon gorizontal ravishda iplar bilan osilgan. Prujinaning bir uchi deformatsiya kuchi prujinaning o'qi bo'ylab yo'naltirilishi uchun uriladi. Ta'sir bahorning bir nechta bo'laklarini bir-biriga yaqinlashtiradi va elastik kuch paydo bo'ladi. Elastik kuch ta'sirida bobinlar ajralib chiqadi. Inertsiya bo'yicha harakatlanayotganda, prujinaning sariqlari muvozanat holatidan o'tadi va vakuum hosil bo'ladi. Bir muncha vaqt davomida, ta'sir nuqtasida oxiridagi prujinaning bo'laklari o'zlarining muvozanat holati atrofida tebranadi. Bu tebranishlar vaqt o'tishi bilan butun bahor davomida lasandan lasanga uzatiladi. Natijada, sariqlarning kondensatsiyasi va kamayishi tarqaladi va uzunlamasına elastik to'lqin tarqaladi.

Xuddi shunday, uzunlamasına to'lqin, agar uning uchi o'z o'qi bo'ylab yo'naltirilgan kuch bilan urilsa, metall novda bo'ylab tarqaladi.

Transvers to'lqinlar

Agar muhit zarrachalarining tebranishlari to'lqinning tarqalish yo'nalishiga perpendikulyar yo'nalishda sodir bo'lsa, to'lqin ko'ndalang to'lqin deb ataladi.

Mexanik to'lqinlar faqat siljish deformatsiyalari mumkin bo'lgan muhitda ko'ndalang bo'lishi mumkin (muhit shaklning elastikligiga ega). Ko'ndalang mexanik to'lqinlar qattiq jismlarda paydo bo'ladi.

Ip bo'ylab tarqaladigan to'lqin (ko'ndalang to'lqinga misol)

X o'qi bo'ylab bir o'lchovli ko'ndalang to'lqin tarqalsin, koordinatalarning boshi - O nuqtada joylashgan to'lqin manbaidan. Bunday to'lqinga misol sifatida elastik cheksiz qatorda tarqaladigan to'lqinni keltirish mumkin, uning uchlaridan biri. tebranish harakatlarini bajarishga majbur bo'ladi. Bunday bir o'lchovli to'lqinning tenglamasi:

\\ )\chap (1\o'ng),\]

$k$ -to'lqin raqami$;;\ \lambda$ - to'lqin uzunligi; $v$ - to'lqinning faza tezligi; $A$ - amplituda; $\omega$ - siklik tebranish chastotasi; $\varphi $ - dastlabki bosqich; $\left[\omega t-kx+\varphi \right]$ miqdori to'lqinning ixtiyoriy nuqtadagi fazasi deb ataladi.

Yechimlari bilan muammolarga misollar

1-misol

Mashq qilish. Agar ko‘ndalang to‘lqin elastik ip bo‘ylab $v=10\ \frac(m)(s)$ tezlikda tarqalsa, ipning tebranish davri $T=1\ c$ bo‘lsa, uning uzunligi qancha bo‘ladi? ?

Yechim. Keling, rasm chizamiz.

To'lqin uzunligi - bu to'lqinning bir davrda yuradigan masofasi (1-rasm), shuning uchun uni quyidagi formula yordamida topish mumkin:

\[\lambda =Tv\ \chap(1.1\o'ng).\]

Keling, to'lqin uzunligini hisoblaylik:

\[\lambda =10\cdot 1=10\ (m)\]

Javob.$\lambda =10$ m

2-misol

Mashq qilish. Elastik muhitda chastotasi $\nu $ va amplitudasi $A$ boʻlgan tovush tebranishlari tarqaladi. Muhitda zarrachalar harakatining maksimal tezligi qancha?

Yechim. Bir o'lchovli to'lqin tenglamasini yozamiz:

\\ )\chap(2.1\o'ng),\]

Muhit zarralarining harakat tezligi quyidagilarga teng:

\[\frac(ds)(dt)=-A\omega (\sin \left[\omega t-kx+\varphi \right]\ )\ \left(2.2\o'ng).\]

Sinus funktsiyasi qiymatlari oralig'ini hisobga olgan holda ifodaning maksimal qiymati (2.2):

\[(\left(\frac(ds)(dt)\right))_(max)=\left|A\omega \right|\left(2.3\o'ng).\]

Biz tsiklik chastotani quyidagicha topamiz:

\[\omega =2\pi \nu \ \chap (2,4\o'ng).\]

Nihoyat, bizning uzunlamasına (tovush) to'lqinimizdagi muhit zarralari harakat tezligining maksimal qiymati quyidagilarga teng:

\[(\left(\frac(ds)(dt)\o'ng))_(maks)=2\pi A\nu .\]

Javob.$(\left(\frac(ds)(dt)\o'ng))_(maks)=2\pi A\nu$

1. To'lqin - tebranishlarning nuqtadan nuqtaga zarrachadan zarrachaga tarqalishi. Muhitda to'lqin paydo bo'lishi uchun deformatsiya kerak, chunki usiz elastik kuch bo'lmaydi.

2. To'lqin tezligi nima?

2. To'lqin tezligi - tebranishlarning fazoda tarqalish tezligi.

3. To'lqindagi zarrachalarning tebranish tezligi, to'lqin uzunligi va chastotasi bir-biri bilan qanday bog'liq?

3. To'lqinning tezligi to'lqin uzunligi va to'lqindagi zarrachalarning tebranish chastotasi ko'paytmasiga teng.

4. To'lqindagi zarrachalarning tezligi, to'lqin uzunligi va tebranish davri bir-biri bilan qanday bog'liq?

4. To'lqinning tezligi to'lqin uzunligini to'lqindagi tebranish davriga bo'linganga teng.

5. Qanday to'lqin uzunlamasına deyiladi? Transversmi?

5. Ko'ndalang to'lqin - to'lqindagi zarrachalarning tebranish yo'nalishiga perpendikulyar yo'nalishda tarqaladigan to'lqin; uzunlamasına to'lqin - to'lqindagi zarrachalarning tebranish yo'nalishiga to'g'ri keladigan yo'nalishda tarqaladigan to'lqin.

6. Ko‘ndalang to‘lqinlar qaysi muhitda paydo bo‘lishi va tarqalishi mumkin? Uzunlamasına to'lqinlar?

6. Ko'ndalang to'lqinlar faqat qattiq muhitda paydo bo'lishi va tarqalishi mumkin, chunki ko'ndalang to'lqinning paydo bo'lishi siljish deformatsiyasini talab qiladi va bu faqat qattiq jismlarda mumkin. Uzunlamasına to'lqinlar har qanday muhitda (qattiq, suyuq, gazsimon) paydo bo'lishi va tarqalishi mumkin, chunki uzunlamasına to'lqin paydo bo'lishi uchun siqilish yoki kuchlanish deformatsiyasi zarur.

Biz hammamiz "uzunlamasına" va "ko'ndalang" sifatlari bilan tanishmiz. Va biz ular bilan nafaqat tanishmiz, balki ularni kundalik hayotda faol ishlatamiz. Ammo to'lqinlar haqida gap ketganda, nima bo'lishidan qat'iy nazar - suyuqlikda, havoda, qattiq moddada yoki boshqa narsada, ko'pincha bir qator savollar tug'iladi. Odatda, "ko'ndalang va uzunlamasına to'lqinlar" so'zlarini eshitganda, oddiy odam sinus to'lqinini tasavvur qiladi. Darhaqiqat, suvdagi tebranish buzilishlari aynan shunday ko'rinadi, shuning uchun hayot tajribasi shunday maslahat beradi. Darhaqiqat, dunyo yanada murakkab va xilma-xildir: unda ham bo'ylama, ham ko'ndalang to'lqinlar mavjud.

Agar biron-bir muhitda (maydon, gaz, suyuqlik, qattiq modda) energiyani bir nuqtadan ikkinchi nuqtaga muhitning o'ziga xos xususiyatlariga qarab tezlikda o'tkazadigan tebranishlar paydo bo'lsa, ular to'lqinlar deyiladi. Tebranishlar bir zumda tarqalmasligi sababli, to'lqinning boshlang'ich va har qanday yakuniy nuqtadagi fazalari manbadan uzoqlashganda tobora ko'proq farqlanadi. Har doim esda tutilishi kerak bo'lgan muhim nuqta: energiya tebranish orqali uzatilganda, muhitni tashkil etuvchi zarralarning o'zlari harakat qilmaydi, balki muvozanatli pozitsiyalarida qoladi. Bundan tashqari, agar jarayonni batafsilroq ko'rib chiqsak, tebranish alohida zarralar emas, balki ularning guruhlari har qanday hajm birligida to'planganligi aniq bo'ladi. Buni oddiy arqon misolida ko'rsatish mumkin: agar bir uchi mahkamlangan bo'lsa va ikkinchi uchidan (har qanday tekislikda) to'lqinga o'xshash harakatlar amalga oshirilsa, to'lqinlar paydo bo'lsa ham, arqonning materiali buzilmaydi, bu sodir bo'ladi. zarralar uning tuzilishida harakat qilganda.

Uzunlamasına to'lqinlar faqat gaz va suyuq muhitlarga xosdir, lekin ko'ndalang to'lqinlar qattiq jismlarga ham xosdir. Hozirgi vaqtda mavjud tasnif barcha tebranish buzilishlarini uch guruhga ajratadi: elektromagnit, suyuq va elastik. Ikkinchisi, nomidan taxmin qilinganidek, elastik (qattiq) muhitga xosdir, shuning uchun ular ba'zan mexanik deb ataladi.

Uzunlamasına to'lqinlar muhitning zarralari buzilishning tarqalish vektori bo'ylab yo'naltirilgan tebranish paytida paydo bo'ladi. Masalan, zich, massiv ob'ektga ega bo'lgan metall novda uchiga zarba bo'lishi mumkin. ta'sir vektoriga perpendikulyar yo'nalishda tarqaladi. Mantiqiy savol: "Nima uchun gazlar va suyuqliklarda faqat uzunlamasına to'lqinlar paydo bo'lishi mumkin?" Izoh oddiy: buning sababi shundaki, bu muhitni tashkil etuvchi zarralar qattiq jismlardan farqli o'laroq, ular qattiq mahkamlanmagani uchun erkin harakatlanishi mumkin. Shunga ko'ra, ko'ndalang tebranishlar asosan mumkin emas.

Yuqoridagilarni biroz boshqacha shakllantirish mumkin: agar muhitda buzilish natijasida yuzaga kelgan deformatsiya kesish, cho'zish va siqilish shaklida namoyon bo'lsa, unda biz bo'ylama va ko'ndalang to'lqinlar mumkin bo'lgan qattiq jism haqida gapiramiz. Agar siljishning ko'rinishi mumkin bo'lmasa, u holda muhit har qanday bo'lishi mumkin.

Uzunlamasına (LEV) alohida qiziqish uyg'otadi. Nazariy jihatdan bunday tebranishlarning paydo bo'lishiga hech narsa to'sqinlik qilmasa ham, rasmiy fan ularning tabiiy muhitda mavjudligini inkor etadi. Sababi, har doimgidek, oddiy: zamonaviy elektrodinamika elektromagnit to'lqinlar faqat ko'ndalang bo'lishi mumkin degan printsipga asoslanadi. Bunday dunyoqarashni rad etish ko'plab asosiy e'tiqodlarni qayta ko'rib chiqish zarurligini keltirib chiqaradi. Shunga qaramay, SEW mavjudligini amalda tasdiqlovchi eksperimental natijalarning ko'plab nashrlari mavjud. Va bu bilvosita materiyaning boshqa holatini kashf qilishni anglatadi, bunda aslida bu turdagi to'lqinlar paydo bo'lishi mumkin.