Energjia kinetike e gazit në lëvizje:

ku m është masa e gazit në lëvizje, kg;

s - shpejtësia e gazit, m/s.

(2)

ku V është vëllimi i gazit në lëvizje, m 3;

- dendësia, kg/m3.

Le të zëvendësojmë (2) në (1), marrim:

(3)

Le të gjejmë energjinë prej 1 m 3:

(4)

Presioni total është shuma e Dhe
.

Presioni total në rrjedhën e ajrit është i barabartë me shumën e presioneve statike dhe dinamike dhe paraqet ngopjen e energjisë prej 1 m 3 gaz.

Skema e eksperimentit për përcaktimin e presionit total

Tub Pitot-Prandtl

(1)

(2)

Ekuacioni (3) tregon funksionimin e tubit.

- presioni në kolonën I;

- presioni në kolonën II.

Vrima ekuivalente

Nëse bëni një vrimë me prerje tërthore F e përmes së cilës do të furnizohet e njëjta sasi ajri
, si nëpër një tubacion në të njëjtën presion fillestar h, atëherë një vrimë e tillë quhet ekuivalente, d.m.th. kalimi nëpër këtë vrimë ekuivalente zëvendëson të gjithë rezistencën në tubacion.

Le të gjejmë madhësinë e vrimës:

, (4)

ku c është shpejtësia e rrjedhjes së gazit.

Konsumi i gazit:

(5)

Nga (2)
(6)

Përafërsisht, sepse nuk marrim parasysh koeficientin e ngushtimit të avionit.

- kjo është një rezistencë e kushtëzuar, e cila është e përshtatshme për t'u futur në llogaritjet kur thjeshtohet aktuale sisteme komplekse. Humbjet e presionit në tubacione përcaktohen si shuma e humbjeve në vende të veçanta të tubacionit dhe llogariten në bazë të të dhënave eksperimentale të dhëna në librat e referencës.

Humbjet në tubacion ndodhin në kthesat, kthesat dhe gjatë zgjerimit dhe tkurrjes së tubacioneve. Humbjet në një tubacion të barabartë llogariten gjithashtu duke përdorur të dhënat e referencës:

Tub thithës

Strehimi i ventilatorit

Tubi i shkarkimit

Një vrimë ekuivalente që zëvendëson tubacionin aktual me rezistencën e tij.

- shpejtësia në tubacionin e thithjes;

- shpejtësia e daljes përmes hapjes ekuivalente;

- vlera e presionit nën të cilën lëviz gazi në tubin e thithjes;

presioni statik dhe dinamik në tubin e daljes;

- presioni i plotë në tubin e shkarkimit.

Përmes vrimës ekuivalente rrjedh gazi nën presion , duke ditur , ne gjejme .

Shembull

Sa është fuqia e motorit për të drejtuar ventilatorin nëse i dimë të dhënat e mëparshme nga 5.

Duke marrë parasysh humbjet:

Ku - efikasiteti monometrik.

Ku
- Presioni teorik i ventilatorit.

Derivimi i ekuacioneve të ventilatorit.

I pyetur nga:

Gjej:

Zgjidhja:

Ku
- masa ajrore;

- rrezja fillestare e tehut;

- rrezja përfundimtare e tehut;

- shpejtësia e ajrit;

- shpejtësia tangjenciale;

- shpejtësi radiale.

Ndani sipas
:

;

Masa dytësore:

,

;

Funksionimi dytësor - energjia e furnizuar nga ventilatori:

.

Leksioni nr.31.

Forma karakteristike e teheve.

- shpejtësia periferike;

ME– shpejtësia absolute e grimcave;

- shpejtësi relative.

,

.

Le të imagjinojmë tifozin tonë me inercinë B.

Ajri hyn në vrimë dhe spërkatet përgjatë rrezes me një shpejtësi Cr. por ne kemi:

,

Ku NË– gjerësia e ventilatorit;

r– rrezja.

.

Shumëzoni me U:

.

Le të zëvendësojmë
, marrim:

.

Le të zëvendësojmë vlerën
për rrezet
në shprehjen për tifozin tonë dhe marrim:

Teorikisht, presioni i ventilatorit varet nga këndet (*).

Ne do të zëvendësojmë përmes dhe zëvendësim:

Le të ndajmë të majtën dhe anën e djathtë në :

.

Ku A Dhe NË– koeficientët e zëvendësimit.

Le të ndërtojmë një varësi:

Në varësi të këndeve
tifozi do të ndryshojë karakterin e tij.

Në figurë, rregulli i shenjave përkon me figurën e parë.

Nëse një kënd është tërhequr nga tangjentja në rreze në drejtim të rrotullimit, atëherë ky kënd konsiderohet pozitiv.

1) Në pozicionin e parë: - pozitive, - negativ.

2) Blades II: - negativ, - pozitive - bëhet afër zeros dhe zakonisht më pak. Ky është një tifoz me presion të lartë.

3) Blades III:
janë të barabarta me zero. B=0. Ventilator me presion të mesëm.

Marrëdhëniet themelore për një tifoz.

,

ku c është shpejtësia e rrjedhës së ajrit.

.

Le ta shkruajmë këtë ekuacion në lidhje me tifozin tonë.

.

Ndani anët e majta dhe të djathta me n:

.

Pastaj marrim:

.

Pastaj
.

Kur zgjidhet për këtë rast x=const, d.m.th. do të marrim

Le të shkruajmë:
.

Pastaj:
Pastaj
- raporti i parë i ventilatorit (performancat e ventilatorit lidhen me njëra-tjetrën si shpejtësia e ventilatorit).

Shembull:

- Ky është raporti i dytë i ventilatorit (presionet teorike të ventilatorit lidhen me katrorët e numrave të rrotullimit).

Nëse marrim të njëjtin shembull, atëherë
.

Por ne kemi
.

Atëherë marrim relacionin e tretë nëse, në vend të
le të zëvendësojmë
. Ne marrim sa vijon:

- Ky është raporti i tretë (fuqia e nevojshme për të drejtuar ventilatorin lidhet me kubet e rrotullimeve).

Për të njëjtin shembull:

Llogaritja e ventilatorit

Të dhënat e llogaritjes së ventilatorit:

I pyetur:
- rrjedha e ajrit (m 3 /sek).

Numri i teheve zgjidhet gjithashtu për arsye të projektimit - n,

- dendësia e ajrit.

Gjatë procesit të llogaritjes, r 2 , d- diametri i tubit të thithjes,
.

E gjithë llogaritja e ventilatorit bazohet në ekuacionin e ventilatorit.

Ashensor kruese

1) Rezistenca gjatë ngarkimit të ashensorit:

G C- peshë njehsor linear zinxhirë;

G G– pesha e një metri linear të ngarkesës;

L– gjatësia e degës së punës;

f - koeficienti i fërkimit.

3) Rezistenca në degën boshe:

Përpjekja totale:

.

Ku - efikasiteti duke marrë parasysh numrin e rrotave m;

- efikasiteti duke marrë parasysh numrin e rrotave n;

- efikasiteti duke marrë parasysh ngurtësinë e zinxhirit.

Fuqia e lëvizjes së transportuesit:

,

Ku - efikasiteti i ngasjes së transportuesit.

Transportues me kovë

Është i rëndë. Përdoret kryesisht në makina të palëvizshme.

Tifoz i hedhësit. Përdoret në kombinat e silazhit dhe në vjelësit e grurit. Çështja i nënshtrohet veprimeve specifike. Konsumi i lartë i energjisë në më të lartë produktivitetit.

Rrip transportues.

Përdoret në kokat e zakonshme

1)
(parimi i D'Alembert).

Për masën e grimcave m vepron forca e peshës mg, forca e inercisë
, forca e fërkimit.

,

.

Duhet gjetur X, e cila është e barabartë me gjatësinë nga e cila duhet të fitoni shpejtësi V 0 përpara V, e barabartë me shpejtësinë e transportuesit.

,

Shprehja 4 është e jashtëzakonshme në rastin e mëposhtëm:

Në
,
.

Në kënd
grimca mund të marrë shpejtësinë e transportuesit gjatë rrugës L, e barabartë me pafundësinë.

Bunkerët

Ka disa lloje bunkerësh të përdorur:

me shkarkimin e vidhave

dridhje-shkarkimi

bunkerët me rrjedhje të lirë të mediumit të grimcuar përdoren në makinat stacionare

1. Bunkerë me shkarkim me vida

Performanca e shkarkuesit të vidhave:

.

transportues ashensor me kruajtëse;

plesht shperndares;

shtyllë e poshtme e shkarkimit;

shpues i prirur shkarkimi;

- faktori i mbushjes;

n– numri i rrotullimeve të vidhave;

t– hapi i vidhos;

- graviteti specifik i materialit;

D– diametri i vidës.

2. Plekë vibruese

vibrator;

1. tabaka shkarkimi;

   susta të sheshta, elemente elastike;

A– amplituda e dridhjeve të pleshtit;

ME- qendra e gravitetit.

Përparësitë: eliminohet formimi i lirë, thjeshtësia e dizajnit. Thelbi i efektit të dridhjes në një medium të grimcuar është pseudo-lëvizja.

.

M– masa e bunkerit;

X– lëvizja e tij;

për të 1 – koeficienti duke marrë parasysh rezistencën e shpejtësisë;

për të 2 – ngurtësia e sustave;

- frekuenca rrethore ose shpejtësia e rrotullimit të boshtit të vibratorit;

- faza e instalimit të peshave në lidhje me zhvendosjen e pleshtit.

Le të gjejmë amplituda e bunkerit për të 1 =0:

shume pak

,

- frekuenca e lëkundjeve natyrore të bunkerit.

,

Në këtë frekuencë, materiali fillon të rrjedhë. Ka norma rrjedhjeje në të cilat shkarkohet bunkeri 50 sek.

Mbajtësit. Mbledhja e kashtës dhe bykut.

1. Stackers mund të montohen ose të zvarriten, dhe ato mund të jenë me një dhomë ose me dy dhoma;

2. Prerëse kashte me grumbullim ose përhapje të kashtës së copëtuar;

3. Përhapësit;

4. Presat e kashtës për mbledhjen e kashtës. Ka të montuara dhe të zvarritura.

Në një lëng që rrjedh ka presioni statik Dhe presion dinamik. Shkaku i presionit statik, si në rastin e një lëngu të palëvizshëm, është ngjeshja e lëngut. Presioni statik manifestohet në presionin në murin e tubit nëpër të cilin rrjedh lëngu.

Presioni dinamik përcaktohet nga shpejtësia e rrjedhjes së lëngut. Për të zbuluar këtë presion, duhet të ngadalësoni lëngun dhe më pas është si... presioni statik do të shfaqet si presion.

Shuma e presionit statik dhe dinamik quhet presion total.

Në një lëng në qetësi presioni dinamik është zero, prandaj presioni statik është presion të plotë dhe mund të matet me çdo matës presioni.

Matja e presionit në një lëng në lëvizje paraqet një sërë vështirësish. Fakti është se një matës presioni i zhytur në një lëng në lëvizje ndryshon shpejtësinë e lëvizjes së lëngut në vendin ku ndodhet. Në këtë rast, natyrisht, ndryshon edhe madhësia e presionit të matur. Në mënyrë që një matës presioni i zhytur në një lëng të mos ndryshojë fare shpejtësinë e lëngut, ai duhet të lëvizë me lëngun. Megjithatë, matja e presionit brenda një lëngu në këtë mënyrë është jashtëzakonisht e papërshtatshme. Kjo vështirësi shmanget duke i dhënë tubit të lidhur me matësin e presionit një formë të efektshme, në të cilën pothuajse nuk ndryshon shpejtësinë e lëvizjes së lëngut. Në praktikë, tubat e ngushtë manometrikë përdoren për të matur presionet brenda një lëngu ose gazi në lëvizje.

Presioni statik matet duke përdorur një tub presioni, rrafshi i vrimës së të cilit është paralel me linjat e rrjedhës. Nëse lëngu në tub është nën presion, atëherë në tubin e presionit lëngu ngrihet në një lartësi të caktuar që korrespondon me presionin statik në një pikë të caktuar të tubit.

Presioni total matet me një tub, rrafshi i vrimës së të cilit është pingul me linjat e rrjedhës. Kjo pajisje quhet tub pitot. Pasi lëngu hyn në vrimën në tubin pitot, ai ndalon. Lartësia e kolonës së lëngshme ( h e plotë) në tubin e presionit do të korrespondojë me presionin total të lëngut në një pikë të caktuar të tubit.

Në të ardhmen, do të na interesojë vetëm presioni statik, të cilin thjesht do ta quajmë presion brenda një lëngu ose gazi në lëvizje.?

Nëse matni presionin statik në një lëng në lëvizje në pjesë të ndryshme tuba me prerje tërthore të ndryshueshme, rezulton se në pjesën e ngushtë të tubit është më i vogël se në pjesën e gjerë të tij.

Por shkalla e rrjedhjes së lëngut është në përpjesëtim të zhdrejtë me zonat e prerjes tërthore të tubit; prandaj, presioni në një lëng në lëvizje varet nga shpejtësia e rrjedhjes së tij.

Vendet ku lëngu lëviz më shpejt (gypat e ngushtë) kanë më pak presion se ku lëngu lëviz më ngadalë (tuba të gjerë).

Ky fakt mund të shpjegohet në bazë të ligjeve të përgjithshme të mekanikës.

Le të supozojmë se lëngu kalon nga pjesa e gjerë e tubit në atë të ngushtë. Në këtë rast, grimcat e lëngshme rrisin shpejtësinë, pra lëvizin me nxitim në drejtim të lëvizjes. Duke neglizhuar fërkimin, bazuar në ligjin e dytë të Njutonit, mund të argumentohet se rezultanta e forcave që veprojnë në secilën grimcë të lëngut drejtohet gjithashtu në drejtimin e lëvizjes së lëngut. Por kjo forcë rezultante krijohet nga forcat e presionit që veprojnë në secilën grimcë të caktuar nga grimcat e lëngut përreth, dhe drejtohet përpara, në drejtim të lëvizjes së lëngut. Kjo do të thotë që grimca ndikohet nga prapa më shumë presion sesa përpara. Për rrjedhojë, siç tregon përvoja, presioni në pjesën e gjerë të tubit është më i madh se në pjesën e ngushtë.

Nëse lëngu rrjedh nga pjesa e ngushtë në pjesën e gjerë të tubit, atëherë, padyshim, në këtë rast grimcat e lëngshme ngadalësohen. Forcat rezultante që veprojnë në secilën grimcë të lëngut nga grimcat që e rrethojnë drejtohen në drejtim të kundërt me lëvizjen. Ky rezultat përcaktohet nga ndryshimi i presionit në kanalet e ngushta dhe të gjera. Rrjedhimisht, një grimcë lëngu, duke lëvizur nga pjesa e ngushtë në pjesën e gjerë të tubit, lëviz nga vendet me presion më të ulët në vendet me presion më të lartë.

Pra, gjatë lëvizjes së palëvizshme, në vendet e ngushtimit të kanaleve, presioni i lëngut zvogëlohet, në vendet e zgjerimit - rritet.

Shpejtësitë e rrjedhjes së lëngut zakonisht përfaqësohen nga dendësia e linjave të rrjedhës. Prandaj, në ato pjesë të rrjedhës së lëngut të palëvizshëm ku presioni është më i ulët, linjat rrjedhëse duhet të vendosen më dendur dhe, anasjelltas, ku presioni është më i madh, linjat rrjedhëse duhet të vendosen më rrallë. E njëjta gjë vlen edhe për imazhin e rrjedhës së gazit.

Një aeroplan i vendosur në një rrymë ajri të palëvizshme ose lëvizëse në lidhje me të përjeton presion nga ky i fundit, në rastin e parë (kur fluksi i ajrit është i palëvizshëm) është presion statik dhe në rastin e dytë (kur rryma e ajrit është në lëvizje) është presioni dinamik, më shpesh quhet presion me shpejtësi të lartë. Presioni statik në rrjedhë është i ngjashëm me presionin e një lëngu në qetësi (ujë, gaz). Për shembull: uji në një tub, ai mund të jetë në qetësi ose në lëvizje, në të dyja rastet muret e tubit janë nën presionin e ujit. Në rastin e lëvizjes së ujit, presioni do të jetë pak më i vogël, pasi është shfaqur një presion me shpejtësi të lartë.

Sipas ligjit të ruajtjes së energjisë, energjia e rrymës rrjedha e ajrit në seksione të ndryshme të një rryme ajri ekziston shuma e energjisë kinetike të rrjedhës, energjia potenciale e forcave të presionit, energjia e brendshme e rrjedhës dhe energjia e pozicionit të trupit. Kjo shumë është një vlerë konstante:

E kin + E r + E në + E p = sopst (1.10)

Energjia kinetike (Familjare)- aftësia e një rryme ajri në lëvizje për të kryer punë. Është e barabartë

Ku m- masa ajrore, kgf nga 2 m; V- shpejtësia e rrjedhës së ajrit, m/s. Nëse në vend të masës m zëvendësojnë dendësinë e masës së ajrit R, atëherë marrim një formulë për përcaktimin e presionit të shpejtësisë q(në kgf/m2)

Energji potenciale E r - aftësia e një fluksi ajri për të kryer punë nën ndikimin e forcave të presionit statik. Është e barabartë (në kgf-m)

E p = PFS, (1.13)

Ku R - presioni i ajrit, kgf/m2; F - zona e seksionit kryq të rrjedhës së ajrit, m2; S- rruga e përshkuar nga 1 kg ajër nëpër një seksion të caktuar, m; puna SF quhet vëllim specifik dhe shënohet v, duke zëvendësuar vlerën e vëllimit specifik të ajrit në formulën (1.13), marrim

E p = Pv.(1.14)

Energjia e brendshme E në është aftësia e një gazi për të bërë punë kur ndryshon temperatura e tij:

Ku Cv- Kapaciteti i nxehtësisë së ajrit në një vëllim konstant, cal/kg-deg; T- temperatura në shkallën Kelvin, K; A- ekuivalent termik punë mekanike(cal-kg-m).

Nga ekuacioni është e qartë se energjia e brendshme e rrjedhës së ajrit është drejtpërdrejt proporcionale me temperaturën e tij.

Energjia e pozicionitEn- aftësia e ajrit për të kryer punë kur pozicioni i qendrës së gravitetit të një mase të caktuar ajri ndryshon kur ngrihet në një lartësi të caktuar dhe është e barabartë me

En=mh (1.16)

Ku h - ndryshimi i lartësisë, m.

Për shkak të vlerave të vogla të ndarjes së qendrave të gravitetit të masave ajrore përgjatë lartësisë në një rrjedhë ajri, kjo energji neglizhohet në aerodinamikë.

Duke marrë parasysh të gjitha llojet e energjisë në lidhje me kushte të caktuara, ne mund të formulojmë ligjin e Bernoulli, i cili vendos një lidhje midis presionit statik në një rrjedhë të rrjedhës së ajrit dhe presionit të shpejtësisë.

Le të shqyrtojmë një tub (Fig. 10) me diametër të ndryshueshëm (1, 2, 3) në të cilin lëviz rryma e ajrit. Matësat e presionit përdoren për të matur presionin në seksionet në shqyrtim. Duke analizuar leximet e matësve të presionit, mund të konkludojmë se presioni më i ulët dinamik tregohet nga një matës presioni me seksion kryq 3-3. Kjo do të thotë se ndërsa tubi ngushtohet, shpejtësia e rrjedhës së ajrit rritet dhe presioni bie.

Oriz. 10 Ligji i Bernoulli i shpjeguar

Arsyeja e rënies së presionit është se rrjedha e ajrit nuk prodhon asnjë punë (fërkimi nuk merret parasysh) dhe për këtë arsye energjia totale e rrjedhës së ajrit mbetet konstante. Nëse e konsiderojmë temperaturën, densitetin dhe vëllimin e rrjedhës së ajrit në seksione të ndryshme si konstante (T 1 = T 2 = T 3; p 1 = p 2 = p 3, V1 = V2 = V3), atëherë energjia e brendshme mund të injorohet.

Kjo do të thotë se në këtë rast është e mundur që energjia kinetike e rrjedhës së ajrit të shndërrohet në energji potenciale dhe anasjelltas.

Kur rritet shpejtësia e rrjedhës së ajrit, rritet edhe presioni i shpejtësisë dhe, në përputhje me rrethanat, energjia kinetike e këtij fluksi ajri.

Le të zëvendësojmë vlerat nga formulat (1.11), (1.12), (1.13), (1.14), (1.15) në formulën (1.10), duke marrë parasysh që ne e neglizhojmë energjinë e brendshme dhe energjinë e pozicionit, duke ekuacionin transformues ( 1.10), marrim

(1.17)

Ky ekuacion për çdo seksion kryq të një rryme ajri shkruhet si më poshtë:

Ky lloj ekuacioni është ekuacioni më i thjeshtë matematikor i Bernulit dhe tregon se shuma e presioneve statike dhe dinamike për çdo seksion të një rryme të rrjedhës së qëndrueshme të ajrit është një vlerë konstante. Kompresueshmëria nuk merret parasysh në këtë rast. Kur merret parasysh kompresueshmëria, bëhen korrigjimet e duhura.

Për të ilustruar ligjin e Bernulit, mund të kryeni një eksperiment. Merrni dy fletë letre, duke i mbajtur ato paralelisht me njëra-tjetrën në një distancë të shkurtër dhe fryni në hendekun midis tyre.

Oriz. 11 Matja e shpejtësisë së rrjedhës së ajrit

Fletët po afrohen. Arsyeja e afrimit të tyre është se me jashtë fletët, presioni është atmosferik dhe në intervalin ndërmjet tyre, për shkak të pranisë së presionit të ajrit me shpejtësi të lartë, presioni u ul dhe u bë më i vogël se atmosferik. Nën ndikimin e ndryshimeve të presionit, fletët e letrës përkulen nga brenda.

ekuacioni i Bernulit. Presion statik dhe dinamik.

Ideal është i papërshtatshëm dhe nuk ka fërkim të brendshëm ose viskozitet; Rrjedha e palëvizshme ose e qëndrueshme është një rrjedhë në të cilën shpejtësitë e grimcave të lëngut në secilën pikë të rrjedhës nuk ndryshojnë me kalimin e kohës. Rrjedha e qëndrueshme karakterizohet nga vija rrjedhëse - linja imagjinare që përkojnë me trajektoret e grimcave. Një pjesë e rrjedhës së lëngut, e kufizuar nga të gjitha anët nga linjat e përrenjve, formon një tub rrjedhës ose rrymë. Le të zgjedhim një tub aktual aq të ngushtë sa shpejtësitë e grimcave V në cilindo nga seksionet e saj S, pingul me boshtin e tubit, mund të konsiderohen të njëjta në të gjithë seksionin. Pastaj vëllimi i lëngut që rrjedh nëpër çdo seksion të tubit për njësi të kohës mbetet konstant, pasi lëvizja e grimcave në lëng ndodh vetëm përgjatë boshtit të tubit: . Ky raport quhet gjendja e vazhdimësisë së avionit. Nga kjo rrjedh se për një lëng real me rrjedhje të qëndrueshme përmes një tubi me seksion kryq të ndryshueshëm, sasia Q e lëngut që rrjedh për njësi të kohës nëpër çdo seksion të tubit mbetet konstante (Q = konst) dhe shpejtësitë mesatare të rrjedhës në seksione të ndryshme të tubi janë në përpjesëtim të zhdrejtë me sipërfaqet e këtyre seksioneve: etj.

Le të zgjedhim një tub aktual në rrjedhën e një lëngu ideal, dhe në të një vëllim mjaftueshëm të vogël lëngu me një masë , i cili, ndërsa lëngu rrjedh, lëviz nga pozicioni A në pozicionin B.

Për shkak të vëllimit të vogël, mund të supozojmë se të gjitha grimcat e lëngshme në të janë në kushte të barabarta: në pozicion A kanë shpejtësi presioni dhe janë në një lartësi h 1 nga niveli zero; shtatzënë NË- në përputhje me rrethanat . Seksionet kryq të tubit aktual janë S 1 dhe S 2, respektivisht.

Një lëng nën presion ka energji potenciale të brendshme (energjia e presionit), për shkak të së cilës mund të punojë. Kjo energji Wp matet me produktin e presionit dhe vëllimit V lëngje: . Në këtë rast, lëvizja e masës së lëngshme ndodh nën ndikimin e ndryshimit në forcat e presionit në seksione Si Dhe S2. Puna e kryer Një rështë e barabartë me diferencën në energjitë potenciale të presionit në pika . Kjo punë shpenzohet në punë për të kapërcyer veprimin e gravitetit dhe mbi ndryshimin e energjisë kinetike të masës

Lëngjet:

Prandaj, A p = A h + A D

Duke rigrupuar termat e ekuacionit, marrim

Dispozitat A dhe B janë zgjedhur në mënyrë arbitrare, kështu që mund të themi se në çdo vend përgjatë tubit aktual gjendja ruhet

Duke e pjesëtuar këtë ekuacion me , marrim

Ku - dendësia e lëngshme.

Kjo është ajo që është ekuacioni i Bernulit. Të gjithë termat e ekuacionit, siç shihet lehtë, kanë dimensionin e presionit dhe quhen: statistikor: hidrostatik: - dinamik. Atëherë ekuacioni i Bernulit mund të formulohet si më poshtë:

për rrjedhjen e palëvizshme të një lëngu ideal, presioni total e barabartë me shumën presioni statik, hidrostatik dhe dinamik, mbetet konstant në çdo prerje tërthore rrjedhin.

Për një tub me rrjedhje horizontale, presioni hidrostatik mbetet konstant dhe mund të caktohet në anën e djathtë të ekuacionit, i cili më pas merr formën

presioni statik përcakton energjinë potenciale të lëngut (energjinë e presionit), presionin dinamik - kinetik.

Nga ky ekuacion del një përfundim i quajtur rregulli i Bernulit:

Presioni statik i një lëngu jo-viskoz që rrjedh nëpër një tub horizontal rritet aty ku shpejtësia e tij zvogëlohet dhe anasjelltas.

Viskoziteti i lëngshëm

Reologjiaështë shkenca e deformimit dhe rrjedhshmërisë së materies. Me reologji gjaku (hemorrheologji) nënkuptojmë studimin e karakteristikave biofizike të gjakut si lëng viskoz. Në një lëng të vërtetë, forcat tërheqëse të ndërsjella veprojnë midis molekulave, duke shkaktuar fërkimi i brendshëm. Fërkimi i brendshëm, për shembull, shkakton një forcë rezistence kur përzihet një lëng, një ngadalësim në shpejtësinë e rënies së trupave të hedhur në të dhe gjithashtu, në kushte të caktuara, një rrjedhje laminare.

Njutoni vërtetoi se forca F B e fërkimit të brendshëm ndërmjet dy shtresave të lëngut që lëvizin me shpejtësi të ndryshme, varet nga natyra e lëngut dhe është drejtpërdrejt proporcionale me sipërfaqen S të shtresave kontaktuese dhe gradientin e shpejtësisë dv/dz ndërmjet tyre F = Sdv/dz ku është koeficienti i proporcionalitetit, i quajtur koeficienti i viskozitetit ose thjesht viskozitetit lëngshme dhe në varësi të natyrës së saj.

Forca F B vepron në mënyrë tangjenciale në sipërfaqen e shtresave kontaktuese të lëngut dhe drejtohet në mënyrë që të përshpejtojë lëvizjen e shtresës më ngadalë, ngadalëson shtresën që lëviz më shpejt.

Gradienti i shpejtësisë në këtë rast karakterizon shkallën e ndryshimit të shpejtësisë midis shtresave të lëngut, pra në drejtimin pingul me drejtimin e rrjedhës së lëngut. Për vlerat e fundme është e barabartë me .

Njësia e koeficientit të viskozitetit në ,në sistemin GHS - , kjo njësi quhet vendosmëri(P). Marrëdhënia mes tyre: .

Në praktikë, viskoziteti i një lëngu karakterizohet nga viskoziteti relativ, i cili kuptohet si raporti i koeficientit të viskozitetit të një lëngu të caktuar me koeficientin e viskozitetit të ujit në të njëjtën temperaturë:

Për shumicën e lëngjeve (uji, komponimet organike me peshë të ulët molekulare, tretësirat e vërteta, metalet e shkrirë dhe kripërat e tyre), koeficienti i viskozitetit varet vetëm nga natyra e lëngut dhe temperatura (me rritjen e temperaturës, koeficienti i viskozitetit zvogëlohet). Lëngjet e tilla quhen Njutoniane.

Për disa lëngje, kryesisht me molekulare të lartë (për shembull, zgjidhje polimere) ose që përfaqësojnë sisteme të shpërndara (suspensione dhe emulsione), koeficienti i viskozitetit varet gjithashtu nga regjimi i rrjedhës - gradienti i presionit dhe shpejtësisë. Me rritjen e tyre, viskoziteti i lëngut zvogëlohet për shkak të prishjes së strukturës së brendshme të rrjedhës së lëngut. Lëngjet e tilla quhen strukturore viskoze ose jo njutoniane. Viskoziteti i tyre karakterizohet nga të ashtuquajturat koeficienti i kushtëzuar i viskozitetit, që i referohet kushteve të caktuara të rrjedhjes së lëngut (presion, shpejtësi).

Gjaku është një pezullim i elementeve të formuar në një zgjidhje proteinike - plazma. Plazma - praktikisht Lëngu Njutonian. Meqenëse 93% e elementëve të formuar janë qeliza të kuqe të gjakut, atëherë, në një pamje të thjeshtuar, gjaku është një pezullim i qelizave të kuqe të gjakut në një zgjidhje fiziologjike. Prandaj, në mënyrë rigoroze, gjaku duhet të klasifikohet si një lëng jo-njutonian. Përveç kësaj, ndërsa gjaku rrjedh nëpër enët, vërehet një përqendrim i elementeve të formuar në pjesën qendrore të rrjedhës, ku viskoziteti rritet në përputhje me rrethanat. Por duke qenë se viskoziteti i gjakut nuk është aq i lartë, këto dukuri neglizhohen dhe koeficienti i viskozitetit të tij konsiderohet të jetë një vlerë konstante.

Viskoziteti relativ normal i gjakut është 4.2-6. Në kushte patologjike mund të ulet në 2-3 (me anemi) ose të rritet në 15-20 (me policitemi), gjë që ndikon në shkallën e sedimentimit të eritrociteve (ESR). Ndryshimet në viskozitetin e gjakut janë një nga arsyet e ndryshimeve në shkallën e sedimentimit të eritrociteve (ESR). Viskoziteti i gjakut ka vlerë diagnostikuese. Disa sëmundjet infektive rrisin viskozitetin, ndërsa të tjerat, si ethet tifoide dhe tuberkulozi, e ulin atë.

Viskoziteti relativ i serumit të gjakut është normalisht 1,64-1,69 dhe në patologji 1,5-2,0. Si çdo lëng tjetër, viskoziteti i gjakut rritet me uljen e temperaturës. Kur rritet ngurtësia e membranës së eritrociteve, për shembull me aterosklerozën, rritet edhe viskoziteti i gjakut, gjë që çon në një rritje të ngarkesës në zemër. Viskoziteti i gjakut nuk është i njëjtë në enët e gjera dhe të ngushta, dhe efekti i diametrit të enëve të gjakut në viskozitet fillon të ndihet kur lumeni është më pak se 1 mm. Në enët më të holla se 0,5 mm, viskoziteti zvogëlohet në përpjesëtim të drejtë me shkurtimin e diametrit, pasi në to qelizat e kuqe të gjakut janë të vendosura përgjatë boshtit në një zinxhir si një gjarpër dhe janë të rrethuara nga një shtresë plazme që izolon ". gjarpër” nga muri vaskular.

Pyetja 21. Klasifikimi i instrumenteve matëse të presionit. Pajisja e një matës presioni të kontaktit elektrik, metodat për verifikimin e tij.

Në shumë procese teknologjike, presioni është një nga parametrat kryesorë që përcakton ecurinë e tyre. Këto përfshijnë: presionin në autoklava dhe dhomat e avullit, presionin e ajrit në tubacionet e procesit, etj.

Përcaktimi i vlerës së presionit

Presioniështë një sasi që karakterizon veprimin e një force për njësi sipërfaqe.

Gjatë përcaktimit të vlerës së presionit, është zakon të bëhet dallimi midis presionit absolut, atmosferik, të tepërt dhe vakumit.

Presioni absolut (f A ) - ky është presioni brenda çdo sistemi nën të cilin ndodhet një gaz, avull ose lëng, i matur nga zero absolute.

Presioni atmosferik (f V ) e krijuar nga masa e kolonës ajrore të atmosferës së tokës. Ka një vlerë të ndryshueshme, në varësi të lartësisë së zonës mbi nivelin e detit, gjerësisë gjeografike dhe kushteve meteorologjike.

Mbi presion përcaktohet nga diferenca midis presionit absolut (p a) dhe presionit atmosferik (p b):

r jashtë = r a – r në.

Vakum (nënpresion)është një gjendje e gazit në të cilën presioni i tij është më i vogël se ai atmosferik. Në mënyrë sasiore, presioni i vakumit përcaktohet nga ndryshimi midis presionit atmosferik dhe presionit absolut brenda sistemit të vakumit:

r vak = r v – r a

Kur matni presionin në media në lëvizje, koncepti i presionit i referohet presionit statik dhe dinamik.

Presioni statik (f rr ) - kjo është presion në varësi të rezervës së energjisë potenciale të një mediumi të gazit ose të lëngët; përcaktohet nga presioni statik. Mund të jetë i tepërt ose vakum, në një rast të veçantë mund të jetë i barabartë me atmosferik.

Presioni dinamik (f d ) – ky është presioni i shkaktuar nga shpejtësia e rrjedhjes së gazit ose lëngut.

Presioni total (fq P ) Mjeti lëvizës përbëhet nga presione statike (p st) dhe dinamike (p d):

r p = r st + r d.

Njësitë e presionit

Në sistemin e njësive SI, një njësi presioni zakonisht konsiderohet të jetë veprimi i një force prej 1 N (njuton) në një sipërfaqe prej 1 m², d.m.th. 1 Pa (Pascal). Meqenëse kjo njësi është shumë e vogël, kilopascal (kPa = 10 3 Pa) ose megapascal (MPa = 10 6 Pa) përdoren për matje praktike.

Përveç kësaj, në praktikë përdoren njësitë e mëposhtme të presionit:

milimetër kolonë uji (mm kolonë uji);

milimetër merkur (mm Hg);

Atmosferë;

kilogram forcë për centimetër katror(kg s/cm²);

Marrëdhënia midis këtyre sasive është si më poshtë:

1 Pa = 1 N/m²

1 kg s/cm² = 0,0981 MPa = 1 atm

1 mm ujë Art. = 9,81 Pa = 10 -4 kg s/cm² = 10 -4 atm

1 mmHg Art. = 133.332 Pa

1 bar = 100,000 Pa = 750 mm Hg. Art.

Shpjegimi fizik i disa njësive matëse:

1 kg s/cm² është presioni i një kolone uji 10 m të lartë;

1 mmHg Art. – kjo është sasia e uljes së presionit kur ngrihet për çdo 10 m lartësi.

Metodat e matjes së presionit

Përdorimi i gjerë i presionit, diferencialit dhe vakumit të tij në proceset teknologjike kërkon përdorimin e një sërë metodash dhe mjetesh për matjen dhe monitorimin e presionit.

Metodat e matjes së presionit bazohen në krahasimin e forcave të presionit të matur me forcat:

presioni i një kolone lëngu (merkur, ujë) me lartësinë përkatëse;

të zhvilluara gjatë deformimit të elementeve elastike (burime, membrana, kuti presioni, shakull dhe tuba presioni);

pesha e ngarkesave;

forcat elastike që lindin gjatë deformimit të disa materialeve dhe shkaktojnë efekte elektrike.

Klasifikimi i instrumenteve matëse të presionit

Klasifikimi sipas parimit të veprimit

Në përputhje me këto metoda, pajisjet matëse të presionit mund të ndahen, sipas parimit të funksionimit, në:

lëngshme;

deformim;

pistoni pa peshë;

elektrike.

Instrumentet matëse të deformimit përdoren më gjerësisht në industri. Pjesa tjetër, në pjesën më të madhe, ka gjetur aplikim në kushte laboratorike si shembullore apo kërkimore.

Klasifikimi në varësi të vlerës së matur

Në varësi të vlerës së matur, instrumentet matëse të presionit ndahen në:

matës presioni - për matjen e presionit të tepërt (presion mbi atmosferik);

mikromanometra (matës presioni) – për matjen e vogël presioni i tepërt(deri në 40 kPa);

barometra - për matjen e presionit atmosferik;

matës mikrovakuumi (metërra draft) – për matjen e vakumeve të vogla (deri në -40 kPa);

matës vakum - për matjen e presionit të vakumit;

matës presioni dhe vakum - për matjen e presionit të tepërt dhe vakumit;

matës presioni - për matjen e presionit të tepërt (deri në 40 kPa) dhe presionit të vakumit (deri në -40 kPa);

matësat e presionit absolut – për matjen e presionit të matur nga zero absolute;

matës presioni diferencial - për matjen e diferencës (diferencës) në presion.

Matjet e presionit të lëngjeve

Funksionimi i instrumenteve matëse të lëngjeve bazohet në parimin hidrostatik, në të cilin presioni i matur balancohet nga presioni i kolonës së lëngut pengues (punues). Dallimi në nivele në varësi të densitetit të lëngut është një masë presioni.

U- matës presioni në formëështë pajisja më e thjeshtë për matjen e presionit ose diferencës së presionit. Është një tub qelqi i lakuar i mbushur me një lëng pune (merkur ose ujë) dhe i ngjitur në një panel me një peshore. Njëri skaj i tubit është i lidhur me atmosferën, dhe tjetri është i lidhur me objektin ku matet presioni.

Kufiri i sipërm matjet e matësve të presionit me dy tuba janë 1...10 kPa me një gabim të reduktuar të matjes prej 0.2...2%. Saktësia e matjes së presionit me këtë mjet do të përcaktohet nga saktësia e leximit të vlerës h (vlera e diferencës në nivelin e lëngut), saktësia e përcaktimit të densitetit të lëngut punues ρ dhe nuk do të varet nga ndër- seksioni i tubit.

Instrumentet matëse të presionit të lëngshëm karakterizohen nga mungesa e transmetimit në distancë të leximeve, kufijtë e vegjël të matjes dhe forca e ulët. Në të njëjtën kohë, për shkak të thjeshtësisë, kostos së ulët dhe saktësisë relativisht të lartë të matjes, ato përdoren gjerësisht në laboratorë dhe më rrallë në industri.

Instrumentet matëse të presionit të deformimit

Ato bazohen në balancimin e forcës së krijuar nga presioni ose vakuumi i mjedisit të kontrolluar mbi elementin e ndjeshëm me forcat e deformimeve elastike të llojeve të ndryshme të elementeve elastike. Ky deformim në formën e lëvizjeve lineare ose këndore transmetohet në një pajisje regjistrimi (tregues ose regjistrim) ose shndërrohet në një sinjal elektrik (pneumatik) për transmetim në distancë.

Si elementë të ndjeshëm përdoren sustat tubulare me një kthesë, sustat tubulare me shumë rrotullime, membranat elastike, shakullat dhe shakullat me sustë.

Për prodhimin e membranave, shakullave dhe sustave tubulare, përdoren lidhje bronzi, bronzi, krom-nikel, të cilat karakterizohen nga elasticitet mjaft i lartë, anti-korrozioni dhe varësia e ulët e parametrave nga ndryshimet e temperaturës.

Pajisjet e membranës përdoret për matjen e presioneve të ulëta (deri në 40 kPa) të gazeve neutrale.

Pajisjet me shakull janë projektuar për matjen e presionit të tepërt dhe vakumit të gazeve jo agresive me kufij matjeje deri në 40 kPa, deri në 400 kPa (si matësit e presionit), deri në 100 kPa (si matësit e vakumit), në rangun -100...+ 300 kPa (si matësit e presionit dhe vakumit).

Pajisjet tuba-sustë janë ndër matësat më të zakonshëm të presionit, matësit e vakumit dhe matësat e presionit-vakum.

Susta me tuba është një tub me mure të hollë, të përkulur rrethore (me një ose shumë kthesë) me një skaj të mbyllur, i cili është bërë nga lidhje bakri ose çeliku inox. Kur presioni brenda tubit rritet ose zvogëlohet, susta lëshohet ose rrotullohet në një kënd të caktuar.

Matësat e presionit të tipit të konsideruar prodhohen për kufijtë e sipërm të matjes prej 60...160 kPa. Matësit e vakumit prodhohen me shkallë 0...100 kPa. Matësat e presionit dhe vakumit kanë kufij matjeje: nga -100 kPa në + (60 kPa...2,4 MPa). Klasa e saktësisë për matësit e presionit të punës është 0.6...4, për ato standarde - 0.16; 0,25; 0.4.

Matësit e presionit të peshës së vdekur përdoren si pajisje për kontrollin e kontrollit mekanik dhe matësve të presionit referues të presionit të mesëm dhe të lartë. Presioni në to përcaktohet nga peshat e kalibruara të vendosura në piston. Vajguri, transformatori ose Vaji i ricinit. Klasa e saktësisë së matësve të presionit të peshës së vdekur është 0.05 dhe 0.02%.

Matës elektrik presioni dhe matës vakum

Funksionimi i pajisjeve në këtë grup bazohet në vetinë e disa materialeve për të ndryshuar parametrat e tyre elektrikë nën ndikimin e presionit.

Matës presioni piezoelektrik përdoret gjatë matjes së presionit pulsues me frekuencë të lartë në mekanizmat me ngarkesë e lejuar për element të ndjeshëm deri në 8·10 3 GPa. Elementi i ndjeshëm në matësit e presionit piezoelektrik, i cili shndërron streset mekanike në luhatje të rrymës elektrike, janë cilindrikë ose formë drejtkëndëshe disa milimetra të trasha të bëra nga kuarci, titanati i bariumit ose qeramika si PZT (titonat zirkonat plumbi).

Matësit e tendosjes kanë të vogla dimensionet, pajisje e thjeshtë, saktësi të lartë dhe besueshmërinë operacionale. Kufiri i sipërm i leximeve 0,1...40 MPa, klasa e saktësisë 0,6; 1 dhe 1.5. Përdoret në kushte të vështira prodhimi.

Matësit e sforcimit përdoren si një element i ndjeshëm në matësit e sforcimit, parimi i funksionimit të të cilave bazohet në një ndryshim të rezistencës nën ndikimin e deformimit.

Presioni në manometër matet nga një qark urë i pabalancuar.

Si rezultat i deformimit të membranës me një pllakë safiri dhe matës sforcimi, ndodh një çekuilibër i urës në formën e tensionit, i cili shndërrohet me ndihmën e një amplifikatori në një sinjal dalës në përpjesëtim me presionin e matur.

Matës diferencial të presionit

Ato përdoren për të matur diferencën (ndryshimin) në presionin e lëngjeve dhe gazeve. Ato mund të përdoren për të matur rrjedhën e gazeve dhe lëngjeve, nivelet e lëngjeve, si dhe për të matur presione të vogla të tepërta dhe vakum.

Matës diferencial të presionit të diafragmës janë pajisje matëse parësore pa fole, të dizajnuara për të matur presionin e mediave jo agresive, duke e kthyer vlerën e matur në një sinjal analog të unifikuar me rrymë direkte 0...5 mA.

Matësat e presionit diferencial të tipit DM prodhohen për rënie maksimale të presionit prej 1.6...630 kPa.

Matës diferencial të presionit të shakullit prodhohen për rënie maksimale të presionit prej 1...4 kPa, ato janë të dizajnuara për një presion të tepërt operativ maksimal të lejueshëm prej 25 kPa.

Pajisja e një matës presioni të kontaktit elektrik, metodat për verifikimin e tij

Pajisja e matësit të presionit të kontaktit elektrik

Figura - Diagramet skematike elektrike të matësve të presionit të kontaktit elektrik: A– me një kontakt për qark të shkurtër; b– hapje me një kontakt; c – i hapur me dy kontakte; G– dy kontakte për qark të shkurtër; d– hapur-shkurtër me dy kontakte; e– dy kontakte për bërjen dhe thyerjen; 1 – shigjeta e indeksit; 2 Dhe 3 – kontaktet e bazës elektrike; 4 Dhe 5 – zonat e kontakteve të mbyllura dhe të hapura, përkatësisht; 6 Dhe 7 – objektet e ndikimit

Një diagram tipik i funksionimit të një matës presioni kontakti elektrik mund të ilustrohet në figurë ( A). Kur presioni rritet dhe arrin një vlerë të caktuar, shigjeta e treguesit 1 me kontakt elektrik hyn në zonë 4 dhe mbyllet duke përdorur kontaktin bazë 2 qarku elektrik i pajisjes. Mbyllja e qarkut, nga ana tjetër, çon në vënien në punë të objektit të prekur 6.

Në qarkun e hapjes (Fig. . b) kur nuk ka presion, kontaktet elektrike të shigjetës së indeksit 1 dhe kontakti i bazës 2 mbyllur. Nën tension U e vendosur në qark elektrik pajisje dhe objekt ndikimi. Kur presioni rritet dhe treguesi kalon zonën e kontakteve të mbyllura, qarku elektrik i pajisjes prishet dhe, në përputhje me rrethanat, sinjali elektrik i dërguar në objektin e ndikimit ndërpritet.

Më shpesh, në kushtet e prodhimit, përdoren matës presioni me qarqe elektrike me dy kontakte: njëri përdoret për tregues të zërit ose dritës, dhe i dyti përdoret për të organizuar funksionimin e llojeve të ndryshme të sistemeve të kontrollit. Kështu, qarku i hapur-mbylljes (Fig. d) ju lejon të hapni një qark elektrik përmes një kanali kur arrihet një presion i caktuar dhe të merrni një sinjal ndikimi në objekt 7 , dhe sipas të dytës - duke përdorur kontaktin bazë 3 mbyllni qarkun e dytë elektrik që është në gjendje të hapur.

Qarku mbyllje-hapje (Fig. . e) Kur presioni rritet, lejon që një qark të mbyllet dhe tjetri të hapet.

Qarqet me dy kontakte për qark të shkurtër (Fig. G) dhe hapje-hapje (Fig. V) siguroni, kur presioni rritet dhe arrihen vlera të njëjta ose të ndryshme, mbyllja e të dy qarqeve elektrike ose, në përputhje me rrethanat, hapja e tyre.

Pjesa e kontaktit elektrik të matësit të presionit mund të jetë ose integrale, e kombinuar drejtpërdrejt me mekanizmin e njehsorit ose e bashkangjitur në formën e një grupi kontakti elektrik të instaluar në pjesën e përparme të pajisjes. Prodhuesit përdorin tradicionalisht modele në të cilat shufrat e grupit të kontaktit elektrik janë montuar në boshtin e tubit. Në disa pajisje, si rregull, është instaluar një grup kontakti elektrik, i lidhur me elementin e ndjeshëm përmes shigjetës treguese të matësit të presionit. Disa prodhues kanë zhvilluar një matës presioni kontakti elektrik me mikroçelës që janë instaluar në mekanizmin e transmetimit të njehsorit.

Matësat e presionit të kontaktit elektrik prodhohen me kontakte mekanike, kontakte me parangarkesë magnetike, çifte induktive dhe mikroçelës.

Një grup kontakti elektrik me kontakte mekanike është strukturalisht më i thjeshtë. Një kontakt bazë është fiksuar në bazën dielektrike, e cila është një shigjetë shtesë me një kontakt elektrik të bashkangjitur dhe të lidhur me qarkun elektrik. Lidhësi tjetër i qarkut elektrik është i lidhur me kontaktin, i cili lëviz me shigjetën e indeksit. Kështu, ndërsa presioni rritet, shigjeta e treguesit lëviz kontaktin e lëvizshëm derisa të lidhet me kontaktin e dytë të bashkangjitur me shigjetën shtesë. Kontaktet mekanike, të bëra në formë petale ose stendash, bëhen nga lidhjet argjend-nikel (Ar80Ni20), argjend-paladium (Ag70Pd30), ar-argjend (Au80Ag20), platin-iridium (Pt75Ir25), etj.

Pajisjet me kontakte mekanike janë të dizajnuara për tensione deri në 250 V dhe mund të përballojnë një fuqi thyerjeje maksimale deri në 10 W DC ose deri në 20 VA AC. Fuqia e ulët e thyerjes së kontakteve siguron një saktësi funksionimi mjaft të lartë (deri në 0,5% kuptimin e plotë peshore).

Kontaktet magnetike sigurojnë një lidhje më të fortë elektrike. Dallimi i tyre nga ato mekanike është se magnetët e vegjël janë ngjitur në pjesën e pasme të kontakteve (me ngjitës ose vida), gjë që rrit forcën e lidhjes mekanike. Fuqia maksimale e thyerjes së kontakteve me parangarkesë magnetike është deri në 30 W DC ose deri në 50 VA AC dhe tension deri në 380 V. Për shkak të pranisë së magneteve në sistemin e kontaktit, klasa e saktësisë nuk kalon 2,5.

Metodat për kontrollin e EKG

Matësat e presionit të kontaktit elektrik, si dhe sensorët e presionit, duhet të verifikohen periodikisht.

Matësat e presionit të kontaktit elektrik mund të testohen në terren dhe në kushte laboratorike në tre mënyra:

kontrollimi i pikës zero: kur presioni hiqet, treguesi duhet të kthehet në shenjën "0", mungesa e treguesit nuk duhet të kalojë gjysmën e tolerancës së gabimit të instrumentit;

kontrollimi i pikës së funksionimit: një matës presioni kontrollues është i lidhur me pajisjen që testohet dhe leximet e të dy pajisjeve krahasohen;

verifikimi (kalibrimi): verifikimi i pajisjes sipas procedurës së verifikimit (kalibrimit) për të këtij lloji pajisje.

Matësat e presionit të kontaktit elektrik dhe çelsat e presionit kontrollohen për saktësinë e funksionimit të kontakteve të sinjalit, gabimi i funksionimit nuk duhet të kalojë vlerën e vlerësuar;

Procedura e verifikimit

Kryeni mirëmbajtjen në pajisjen nën presion:

Kontrolloni shenjat dhe integritetin e vulave;

Prania dhe forca e mbulesës;

Nuk ka thyerje të telit të tokës;

Nuk ka gërvishtje ose dëmtime të dukshme, pluhur ose papastërti në trup;

Forca e montimit të sensorit (operimi në vend);

Integriteti i izolimit të kabllove (punë në vend);

Besueshmëria e fiksimit të kabllove në pajisjen e ujit (punë në vend);

Kontrolloni ngushtësinë e lidhësve (punoni në vend);

Për pajisjet e kontaktit, kontrolloni rezistencën e izolimit në lidhje me strehimin.

Mblidhni një qark për pajisjet e presionit të kontaktit.

Duke rritur pa probleme presionin e hyrjes, merrni lexime nga një pajisje standarde gjatë goditjeve përpara dhe të kundërta (ulje presioni). Kryeni raporte në 5 pika të barabarta të diapazonit të matjes.

Kontrolloni saktësinë e kontakteve sipas cilësimeve.